1) negative temperature distribution
负温度分布
2) temperature profile
温度分布
1.
Study of the velocity and temperature profiles for the annulus pipe flow of H-
B fluid;
屈服假塑性流体轴向同心环空中速度及温度分布研究
2.
Experiments were conducted to evaluate the temperature profile characteristics
of biotrick-ling bed, and the effects of liquid flow rate, gas flow rate, and
inlet toluene concentration on the temperature profile characteristics of
biotrickling bed were investigated, respectively.
对生物膜滴滤塔填料床内温度分布特性进行了实验研究,获得了循环液流量、气体流量以及进口甲苯浓度对填料床内温度分布的影响规律。
3.
On a test rig with a diameter of 1000 mm, the liquid layer temperature profiles
in the vertical and horizontal directions were measured by resistivity thermal
detectors(RTDs).
为了进一步提高塔板效率 ,本文提出了一种全导流 95 Ⅱ型塔板结构 ,并对其进行性能实验 ,以得到板上液层的温度分布与板效率值 ,并且与 95
Ⅰ型塔板的板效率值进行了比较 。
3) distribution of temperature
温度分布
1.
In this paper,with the bending process of 4064×32R610,the strength of plug
was calculated,the reasonable material and working method were presented,and
the shape of plug,distribution of temperature of induction coil and clearance
of the hot coil were defined.
４×３２－Ｒ６１０厚壁０Ｃｒ１８Ｎｉ９Ｔｉ扩径推弯成形过程，校核了芯棒的强度，提出合理的材质及加工，确定合理芯棒形状、温度分布，以及加热线圈的间隙。
2.
After the analysis of the reasons of bringing about temperature stress,the
effective means of computation can be put forward if the distribution of
temperature is given.
针对大跨径桥梁施工控制中结构设计参数的变化能导致结构内力的变化和形状的改变,以及与时间有关的温度参数不易确定的问题,在分析了产生温度应力原因的基础上,根据沿梁长的温度分布是均匀的,略去断面局部变化引起的梁体温差分布的微小差别,按单向温差荷载计算应力等基本假定,在给定温度分布的前提下,提出了温度应力实用计算方法,并通过工程实例分析了温度应力对桥梁施工控制的影响。
4) temperature distributing
温度分布
1.
The temperature distributing was tested such as floor surface,wall
surfaces,ceiling and indoor different place under the condition of the floor
cooling lonely and with displacement ventilat.
实验测试了有无置换通风条件地板供冷时房间地板表面、各墙壁面、顶棚及室内不同高度位置的温度分布,比较得出了配合置换通风对地板供冷的影响效果。
2.
This article processed experimental studies on the temperature distributing
characteristic of uniform inner heat source liquor in a column-form pool.
对圆柱形液池内的均匀内热源液体进行了温度分布特性实验,物系为4%的NaCl溶液与空气气泡。
3.
And some related parameters, such as velocity distributing, temperature
distributing, ionization degree and so on, are obtained.
本文采用数值模拟的方法对影响金刚石薄膜制备的关键因素直流电弧等离子体的流动传热过程进行了研究,获得了等离子体流动与传热过程中的流场分布、温度分布、电离度分布等有关参量的分布状况,为掌握和控制电弧等离子体流动传热过程提供了理论依据和指导。
5) thermal distribution
温度分布
1.
It studies the thermal distribution when fraction material is being used.
通过建立摩擦材料的传热学模型，研究摩擦材料在使用时的温度分布，克服了摩擦材料实际使用时温度分布难以实测的矛盾，并用该传热学模型分析了所研制的摩擦材料实例。
6) Distribution temperature
分布温度
1.
Experiment analysis of correlated color temperature and distribution
temperature of the source;
光源相关色温与分布温度的实验分析
补充资料：负温度
表示某些条件下热力学系统特殊性质的一个物理概念。一热力学系统的绝对温度（见开尔文温度）T、熵S和内能U间有如下关系 (1)
可见，,T＞0，是正温度；而，T＜0称负温度，此时系统所处的状态称负温态。按热力学第三定律，一个热力学系统总是处在T>0的态,用有限手续不可能达到T＝0的态。所以，负温度不是正规热力学概念，而是超出正规热力学的一种新概念。这种概念在核自旋系统、量子放大器、激光器、顺磁电介质等系统中都会遇到。
为简单起见，假设有
N个自旋量子数为、质量为m、电荷为e的粒子系统，处在恒定外磁场H中，粒子能量可取两个值：设处在ε能级上的粒子数分别为N+和N_，则N＝N++N_和系统的能量U=
(N+-N_)ε，或即。系统的微观状态数于是系统的熵 (2)
式中利用了斯特令近似公式：lnm!=m(lnm-1)。按式(2)可求得。 (3)
式(2)所给的熵与能量的关系以及式(3)所对应的温度如图1所示。当T=+0时,系统处于最低能态，所有N个粒子都处于低能级-
ε上，而系统的熵等于零。系统的能量和熵随着温度的升高而单调地增长。当T＝+∞时,U＝0,而熵达到极大值Nkln2，此时各有N/2个粒子处于 -
ε和+ε能级上。在这系统中，T＝+∞和T＝-
∞是等价的，它们对系统给出相同的分布和相同的热力学量。系统能量继续增加，即处于正能级ε上的粒子数超过处于负能级－ε上的粒子数愈来愈多时，相当于温度从T＝-
∞继续升高，但按绝对值讲是继续减小了。此时的熵单调地下降。到T＝-0时,能量达到最大值，N个粒子都处在正能级ε上，而熵又变为零。
由此可见，从系统的内能意义上来看，负温度区域并不位于绝对零度之下,而是位于无限大温度之上,从这意义上又可以说：负温度比正温度"更高",于是,当具有负温度的系统与正温度的系统接触而相互作用时，能量（或热量）一定是从负温度系统转移到正温度系统中去，而达到平衡后的共同温度不是T＝0，而是T＝±∞
。
从上述又可看到，系统处在负温状态是有严格要求的：①系统的能级数目有限且其值也是有限的。如上例每个粒子只有±ε两个能级,且其值是有限的。一般系统作宏观运动时，能级非有限，即能级连续分布，熵随内能单调地增加，这种系统的温度是恒正的。②系统本身达到平衡的弛豫时间t1要远小于系统同任何正温系统达到平衡的弛豫时间t2，或者说系统同任何正温系统可以隔绝。例如晶体内各原子核磁矩所构成的顺磁系统中，核自旋-
自旋相互作用的弛豫时间
t1远小于自旋－点阵相互作用的弛豫时间t2。此过程可以这样来实现，先将晶体置于强磁场中受磁化，然后迅速反转磁场方向，使得核自旋"来不及"随着反向，自旋系统就处于非平衡态，其能量高于本系统有限数目能级的平均能量唕n，经过t1
(t1t2)
量级的时间在同样能量下达到平衡状态。随后，绝热地把磁场移去，这时系统仍处在负温的平衡状态。经过t2量级的时间，自旋系统与正温状态的点阵间能量经过交换，就达到温度相同的状态。
另一简单例子，假设点阵离子各具有合成自旋量子数为s＝1的 N个原子构成的顺磁物质，在外磁场中能级分裂为
E3>E2>E1三个，各能级上离子布居数为N3、N2、N1（N1＋N2＋N3＝N），如图2所示。能级间的跃迁频率为（h为普朗克常数)。系统于温度 T
(一般比较低)下达到平衡时的分布比值应有， (4)
， (5)
， (6)
若N321，则可知T必须为恒正，此时系统处于正温态。若系统被一频率为f13的强信号所照射，则导致大量的E1→E3跃迁。若E3→E2跃迁的弛豫时间远较E2→E1跃迁的为小,
(),在温度充分低时,可造成粒子布居数的反转，N2N1，使得，
(7)
系统就处于负温态。若有一频率为f12的小信号刺激系统，就可获得此小信号功率放大的效益，这就是微波量子放大。所以，微波量子放大的必要条件就在于要造成粒子布居数反转的负温系统。